文獻[1—2]對反饋型正弦波振蕩器的起振條件提出了一種新見解。由于起振問題是線性電路在零激勵條件下的本征問題，因而應采用線性微分方程的理論方式處理起振過程，得到普適的電路起振判據：存在復數s。，使復頻域中的環路增益(s。)=1，Re(s。)>0，且lm(s。)≠0。(s。正是微分方程通解所涉及的特征根，而(S。)=1是特征方程，以上條件說明特征根在右半平面。)并指出在接近平衡態時，電路起振的充分必要條件可以表達為相量形式，即以下(A)(B)兩組條件之一得到滿足：

式中(∞)是T(joJ)的幅角。文獻[2]根據普適的電路起振判據，詳細討論了文氏電橋振蕩器及變壓器耦合振蕩器中滿足起振條件的元件參數范圍，證實了這種復頻域分析法對于判斷電路能否起振具有很好的全域預測能力。文獻[1]指出，用相量法分析，現有的常規振蕩器能夠滿足T(jto。)>1，且呻(to)／a~l：．<0，這兩條合在一起，才使電路可以起振。相量法的恰當應用與新電路設計的范例見文獻[3]。

文將在以上工作的基礎上，探討電路起振時相量形式環路增益的可能變化形式，并辨析由此導致的電路不同終態。與此相伴的，是對振蕩現象和振蕩器工作機制的完整細分，和對相量法分析工具的適用性及其簡便而合理的應用方式的新認識。

1近平衡態起振的延拓與振蕩現象

以T(j)略大于1的近平衡態起振時，特征根在右半平面內接近于虛軸。如果改變元件參數使T(j)逐漸變得更大，特征根將漸漸遠離虛軸。當特征根最后落在右半實軸時，電路不再能夠起振。對于T(jto)小于1的情況也有類似分析。所以對于每個具體電路，能夠起振的T(j)取值范圍(可以稱為“有效起振區間”)有可能是從1(不包括1)向右延拓至某個大于1的實數(不包括這個數本身)；也有可能是從1(不包括1)向左延拓至某個小于1的實數(不包括這個數本身)。

以式(1)中的(B)組條件實現近平衡態起振時，至少是實現了T(j∞。)<1的起振。在這種情況下，它還有進一步向左延拓至負數的可能，從而實現(j∞)為負值的起振!

總的來說，根據式(1)的(A)或(B)兩組相量形式的起振條件，可以確知“有效起振區間”的下限或上限為“l”。

電路最終能否實現平衡振蕩，則是另外一個問題。平衡條件為T(jto，)=1[4-6]，只是式中的T(jo~)是當信號X(t)逐漸增大后因元件參數改變而得到的相應值。

電路起振時如果滿足

的非線性特性時，電路不能自動實現平衡振蕩。其中發生的信號過程應當是：先產生增幅振蕩，當信號達到一定強度后，振蕩信號反而消失。這種信號過程不同于不能起振的電路中在電路接通后由于電流沖擊而產生的減幅振蕩信號衰減過程。這種具有新機制的信號現象可稱為奇異振蕩現象，相應的電路稱為奇異振蕩電路

2不同類型電路的起振條件分析

以下各電路均為最簡形式的交流通路，以突出本質內容。在每種情況下所列舉的電路個數以能夠說明問題為限(T(jto．)大于1的起振是為了對比討論而寫下的)。以下每種情況都有更多的電路實例沒有例舉。本文中這些電路設計出來，主要目的在于有對比性地、系統性地對理論分析的各種可能性加以驗證，但這并不妨礙其可能的實用價值。